EXFO FastReporter Data Post-Processing Software - Инструкция (Страница 249)

Измерение поляризационной модовой дисперсии: теория
Программное обеспечение для постобработки данных 243
По всей длине волокна большой протяженности происходит несколько
событий взаимодействия мод, поэтому световой пучок на выходе
представляет собой наложение нескольких импульсов с различными
задержками. Однако оказалось, что для каждой оптической частоты

всегда можно найти два таких входных ортогональных основных
состояния поляризации (PSP), при которых световой импульс с
одинаковыми входными значениями SOP и PSP не будет подвергаться
рассеянию. Для одной волновой пластины PSP — это две оси двойного
лучепреломления, тогда как для объединения волновых пластин ни
входные, ни выходные состояния PSP нигде не соответствуют
направлению осей двойного лучепреломления.
В противоположность примеру с волновой пластиной, параметры DGD
и PSP волокна большой протяженности зависят от длины волны и
колебаний значений с течением времени, являющихся результатом
изменения состояния окружающей среды, например температуры,
внешних механических факторов и т.д. Их характеристики являются
случайными и могут определяться как функция длины волны при
заданном времени и как функция времени при заданной длине волны.
К счастью, эти характеристики можно определить путем
статистического анализа. Плотность распределения вероятности

определяется распределением Максвелла, а по определению PMD —
это среднеквадратичное значение, рассчитываемое по формуле:
Важно: Иногда PMD определяется как среднее значение DGD, которое по
распределению Максвелла на 17% меньше, чем среднеквадратичное
значение.
Если рассчитанное среднее значение превышает , то
поляризационная модовая дисперсия устойчива по времени, при
условии что интервал средних значений достаточно велик (


>> 1).
PMD DGD
2
=